By Hatto Schneider
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Il existe toujours un point d'intersection avec l'axe de l'arbre 44 Technique d’équilibrage 44 3 Théorie du rotor rigide S T T S S Fig. 20. -à-d. qu'il va devenir l'un des balourds fondamentaux avec le moment de balourd et les balourds modaux. 20) z 1 Le moment de balourd résultant (DIN ISO 1925, E Modification 1) est une grandeur physique différente (voir unité) du balourd, et devrait donc être désignée différemment, p. ex. par P. -à-d. d'un rotor quelconque pour lequel les balourds surviennent dans plusieurs plans.
8. Évolution de l'amplitude pour un oscillateur simple L'amplitude du mouvement de la masse présente l'évolution caractéristique qui suit (fig. 8) : pour un facteur d'amortissement D = 0 l'amplitude associée A xˆ /(u r / m) croît à partir de la valeur 0, tout d'abord avec le carré de la vitesse, puis, plus rapidement, devient infinie, puis diminue et tend de manière asymptotique vers la valeur 1. Les trois domaines sont nommés « sous-critique », « critique » (domaine de résonance) et « surcritique ».
17. Un balourd statique entraîne un déplacement de l'axe d'inertie qui se retrouve parallèle à l'axe de l'arbre à une distance égale à l'excentricité du centre de gravité e Si un balourd statique est ajouté, l'axe d'inertie se déplace parallèlement à l'axe de l'arbre d'une distance correspondant à l'excentricité du centre de gravité e (fig. 17). 4 : e = Us /m. Si un moment de balourd est rajouté, l'axe d'inertie forme un angle avec l'axe de l'arbre, mais coupe ce dernier au centre de gravité (fig.
Technique d'equilibrage by Hatto Schneider
by Daniel
4.4